원문 발췌 (English Original)

BIHEP-TH-2002-61 Radiative Leptonic Decays of D±s and D± Mesons Cai-Dian L¨u1,2,Ge-Liang Song2 1 CCAST (World Laboratory), P.O. Box 8730, Beijing 100080, PR China2003 2 Institute of High Energy Physics, CAS, P.O. Box 918(4), Beijing 100039, PR ChinaJun 18 Abstract In this work, we investigate the radiative leptonic decays D−(s) (ℓ= e, µ) →γℓ¯ν at tree level within the non-relativistic constituent quark model and the effective La- grangian for the heavy flavor decays. We find that the contributions from the three Feynman diagrams are all important. With the full calculation, the decay branching ratios are of the order of 10−5 for D−s (ℓ= e, µ) and 10−6 for →γℓ¯ν D−→γℓ¯νarXiv:hep-ph/0212363v3 (ℓ= e, µ), respectively. These decays can be measured at B factories and future CLEO-C experiments to determine the decay constants fDs and fD. 1 1 Introduction The pure-leptonic decays of heavy mesons are useful to determine the meson decay constants, and they are also sensitive to new physics beyond the Standard Model(SM) [1]. But it is well known that the decays of D−(s) into light lepton pairs (see, Fig.1) are helicity suppressed by m2ℓ/m2D(s): G2F 2 m2ℓ ℓ Γ(D →ℓ¯ν) = 8π |VCKM|2fDm3D m2D 1 −m2m2D !2 . (1) Here VCKM is the corresponding Cabibbo-Kobayashi-Maskawa matrix element. In the case of D−s (D−) decay, it is Vcs(Vcd). Fortunately the helicity suppression can be overcome by a photon radiated from the charged particles at the cost of the electromagnetic suppression with coupling constant α. It is possible that the radiative decays may be comparable or even larger than the corresponding pure leptonic decays [2]. Several years ago, D. Atwood et al. calculated B±(D±s ) in a non-relativistic →γℓν quark model [3], with a large branching ratio. In fact, they only considered one dominant diagram, neglecting other diagrams. They found the order…

발췌문 번역 (Korean Translation)

Bihep-th-2002-61 D ± S 및 D ± Mesons Cai-Dian L¨u1,2, Ge-Liang Song2 1 Ccast (World Laboratory), P.O. Box 8730, 베이징 100080, PR China2003 2 고 에너지 물리 연구소, CAS, P.O. Box 918 (4), Beijing 100039, PR Chinajun 18 초록이 연구에서, 우리는 방사성 렙톤 붕괴 d- (s) (ℓ = e, µ) → γℓ¯ν를 조사하지 않고 비 방사성 구성 쿼크 모델과 무거운 객실에 대한 비극적 인 la-grangian 내에서 나무 수준에서 조사합니다. 우리는 세 개의 Feynman 다이어그램의 기여가 모두 중요하다는 것을 발견했습니다. 전체 계산을 사용하면 붕괴 분기 비율은 각각 d-s (ℓ = e, µ)의 경우 10-5의 순서입니다. 이러한 붕괴는 B 공장 및 향후 CLEO-C 실험에서 측정하여 붕괴 상수 FDS 및 FD를 결정할 수 있습니다. 1 1 소개 무거운 중간손의 순수한 퇴근 붕괴는 메손 붕괴 상수를 결정하는 데 유용하며 표준 모델 (SM)을 넘어 새로운 물리에 민감합니다 [1]. 그러나 D- (들)의 가벼운 렙톤 쌍으로의 붕괴는 M2 ℓ/m2d (들)에 의해 helicity를 억제하는 것으로 잘 알려져있다 : G2f 2 m2 ℓ ℓ γ (d → ℓ¯ν) = 8π | vckm | 2fdm3d m2d 1 -m2m2d! 2. (1) 여기서 VCKM은 해당 Cabibbo-Kobayashi-Maskawa 매트릭스 요소입니다. d -s (d-) 붕괴의 경우 VCS (VCD)입니다. 다행히도 헬리 티 억제는 결합 상수 α와의 전자기 억제 비용으로 하전 입자로부터 방사 된 광자에 의해 극복 될 수있다. 복사 붕괴가 상응하는 순수한 렙토 닉 붕괴보다 비슷하거나 더 클 수 있습니다 [2]. 몇 년 전, D. Atwood et al. 비 종교 주의적 → γℓν 쿼크 모델 [3]에서 B ± (d ± s)를 계산하고 분지 비율이 크다. 실제로, 그들은 하나의 지배적 인 다이어그램 만 고려하여 다른 다이어그램을 무시했습니다. 그들은 순서를 찾았습니다 …